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在频率域电磁法中常用的电磁场是谐变场（朴化荣，1990；傅良魁，1991）。其中场强、电流密度以及其他量均按余弦或正弦规律变化，如
地电场与电法勘探
这里φH，和φE为初始相位。
借助于交流电的发射装置，如振荡器、发电机等，在地中及空气中建立谐变场。激发方式一般有接地式的和感应式两种，见图2-4-1。第一种方式见图（a），与直流电法一样利用A、B供电电极，将交流电直接供入大地。由于供电导线和大地不仅具有电阻而且还有电感。所以由A、B电极直接传入地中的一次电流场在相位上与电源相位发生位移。地中的分散电流及供电导线中的集中电流均在其周围产生交变一次磁场。后者在地中又感应产生二次电场，它是封闭的涡旋电场。严格讲，除这两种场外，随着供电电源频率的不同，在地中还产生另一种起因的电场：超低频率时产生激发极化场；超高频率时产生位移电流场。在电磁感应法中一般不考虑这些场，因它们小到可以被忽略。如果地下介质不均匀，则在覆盖层、围岩及局部导体中均能产生涡旋电场，其电流密度大小取决于各地质体的电阻率，即由欧姆定律决定。由此可见，欧姆定律和法拉第电磁感应定律是电磁法的物理基础。除涡旋电场外，被电流线穿过的电阻率分界面上还将产生积累电荷并在具有不同磁导率的分界面上产生感应磁荷。这些也是电磁法的异常源。
图2-4-1 谐变场的激发方式
传导类电场和感应类电场是叠加在一起的。如果观测是在A、B线附近（即近区）进行，则观测到两种场叠加的总合场。为了削弱传导类场可将A、B供电电极设置在远离测区的地方，这时在测区范围内，与感应场比较传导类电场可忽略。这种方法称之为无限长导线法，即研究纯感应场。如果观测点是在距A、B连线外的很远处，则A、B供电电极已成为电偶极子了。
图2-4-2 在远区形成不均匀平面波示意图
交变电磁场的第二种激发方式见图2-4-1（b），它是在地表敷设通有交变电流的不接地回线或者多匝的小型发射线圈——磁偶极子。在回线或线圈周围产生交变一次磁场，由它激发地中的二次电磁场。感应激发方式多半用于接地条件较差的地区，这时可彻底摆脱接地的困难。发射源的一次磁场和地中二次磁场叠加在一起形成总合磁场。在远离发射源的地方（远区），磁场在地表具有不均匀平面波的特点，由地表垂直地向地下深处传播（见图2-4-2）。图中的A、B供电电极可用发射线框代替。
地中二次电、磁场的频率与激发它们的一次电、磁场的频率相同，且它们之间有相位移。相位移的出现是与地下介质的电阻性和电感性发生联系的。由于一次场和二次场在观测点上的空间取向不同，所以这两种场的合成结果必然形成椭圆。总磁场（或总电场）矢量端点随时间变化的轨迹为椭圆的场叫做椭圆极化场。
设有水平方向的一次磁场H1=H10cosωt，二次磁场有相位移，则H2=H20cos（ωt+φ）。总磁场的水平分量为
地电场与电法勘探
式中H2x0为二次磁场振幅在水平方向的分量。总磁场的垂直分量为
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由此可见，有相位差的两个矢量合成的总合场在直角坐标系中的各分量，不仅其振幅不同，而且相位也不同。在一般情况下可写成：
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讨论XOZ平面内Hx和Hz场的极化情况。由于
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故利用（2-4-1）式，将上式整理成
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两端平方后经过整理得：
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此式乃为以Hx和Hz为变量的椭圆方程。
当φx=φz时，即在XOZ平面内无相位差时，上式变为
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这意味着椭圆蜕化为直线，即为线性极化场，但在其他两个平面内仍可能呈椭圆极化。
当φx-φz=π/2及Hx0=Hz0，则场在XOZ平面内便呈圆极化。
设极化椭圆长轴与X轴的夹角为θ，由解析几何中的转轴公式可导出θ与长半轴a、短半轴b的表达式：
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地中电磁场的椭圆极化现象是电磁感应场的重要结构特征。它可反映地下不同地质体的存在，因此可用于电磁法的反演解释中。
为什么图示等边角钢中Iy+Ix=Iy0+Ix0；又为什么解题思路中说：压杆失稳时横截面绕惯性矩最小的y0转动；
大致步骤是这样：1、先按你现在的碎步数据展点；2、从测站点到后视点绘一条直线段；3、选取除了测站和后视点的所有点，以刚才那条直线段为轴，旋转，即旋转180°；4、选取除了后视点的所有点，拖住测站点，移动到后视点位置放开。完成！
1.为什么图示等边角钢中Iy+Ix=Iy0+Ix0；
平面图形对通过一点的任意一对正交轴的两个惯性矩之和为常数，且等于图形对该点的极惯性矩。
2.压杆失稳时横截面绕惯性矩最小的y0转动；
失稳时，杆在抗弯能力最弱的纵向平面内弯曲，即欧拉临界力公式中的I指的是压杆横截面的最小惯性矩（若杆端在各个方向的约束情况相同），外力超过此临界值时横截面就会绕惯性矩最小的轴转动。
3.又为什么y0的惯性矩最小；
x0轴是截面的对称轴，故x0，y0是图形的型心主惯性轴；主惯性矩为极值惯性矩，其中一个为极大惯性矩Imax，另一个为极小惯性矩Imin，由转轴公式知y0的惯性矩最小。
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